阅读说明：本技术 一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置和方法 (Device and method for measuring excited state absorption heat load in laser gain crystal ) 是由 苏静 卢华东 杨慧琦 彭堃墀 于 2019-12-02 设计创作，主要内容包括：本发明公开一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置及方法。通过获取单频激光器对应的降低泵浦功率时的无光泵浦阈值、最佳泵浦点功率以及单频激光器的腔型参数,得到激光增益晶体子午面的热透镜焦距和弧矢面的热透镜焦距；根据子午面的热透镜焦距、弧矢面的热透镜焦距,得到激光增益晶体在子午面的输出矩阵和激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵；根据激光增益晶体在子午面的输出矩阵、激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵、降低泵浦功率时的无光泵浦阈值和单频激光器的最佳泵浦点功率,得到无光阈值处对应的热负荷、无光阈值处对应的激发态吸收热负荷和最佳泵浦点对应的激发态吸收热负荷。本发明能够提高测量精度,准确反映晶体热效应的严重程度。(The invention discloses a device and a method for measuring the excited state absorption heat load in a laser gain crystal. Obtaining a thermal lens focal length of a meridian plane and a thermal lens focal length of a sagittal plane of the laser gain crystal by obtaining a non-optical pumping threshold value, an optimal pumping point power and a cavity type parameter of the single-frequency laser corresponding to the single-frequency laser when the pumping power is reduced; obtaining an output matrix of the laser gain crystal in the meridian plane and an output matrix of the laser gain crystal in the sagittal plane according to the thermal lens focal length in the meridian plane and the thermal lens focal length in the sagittal plane; and obtaining the heat load corresponding to the lightless threshold, the excited state absorption heat load corresponding to the lightless threshold and the excited state absorption heat load corresponding to the optimal pumping point according to the output matrix of the laser gain crystal on the meridian plane, the output matrix of the laser gain crystal on the sagittal plane, the lightless pumping threshold when the pumping power is reduced and the optimal pumping point power of the single-frequency laser. The invention can improve the measurement precision and accurately reflect the severity of the thermal effect of the crystal.)

一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置和方法

技术领域

本发明涉及激光领域，特别是涉及一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置和方法。

背景技术

单频1342nm激光作为一种重要的激光光源被广泛应用于光纤传感、光纤通信、激光医疗等领域。其倍频光671nm红光激光器被广泛应用于高精度激光光谱和超冷原子，激光医疗以及OPO和可调谐泵浦源等领域。随着科学技术的不断发展，例如对于量子纠缠及量子通信领域，性能优良且更高功率输出的1342/671nm激光可以产生更好的信噪比以及纠缠度。高功率高输出性能的1342/671nm激光器一直是研究者研究的目标。但是激光增益晶体的热效应较1064nm激光器非常的严重，严重限制了基频光和倍频光的功率的进一步提升。热透镜中的热负荷是研究和衡量激光增益晶体热效应的一个重要指标，为了获得高功率输出的单频1342/671nm激光输出功率，进一步合理的优化设计激光谐振腔，需要研究激光增益介质的热负荷在激光输出前后的大小情况。

传统的研究ESA效应对激光增益晶体处的热负荷及激光输出功率的影响程度主要集中在理论研究和探针光探针技术。理论研究部分是基于速率方程的基础上，进一步加入ESA的部分，按照ESA热负荷定义进行研究。该方法需要较复杂的理论计算及推导。而探针光法是将整形的探针光通过具有热透镜效应的增益介质，通过测量光谱分布情况研究ESA的光谱分布情况及热透镜值大小。其中通过探针光技术观察光谱分布情况会受探测器精度影响较大而影响最终结果，通过探针光技术观察热透镜变化情况方法的优点是直观，但需要额外引入一束光，且测量精度非常低，不能准确反映晶体热效应的严重程度。

发明内容

本发明的目的是提供一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置和方法，能够提高测量精度，从而准确反映晶体热效应的严重程度。

为实现上述目的，本发明提供了如下方案：

一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置，包括：单频激光器(1)、功率计(2)、分光镜(3)、F-P腔(4)、光电探测器(5)、示波器(6)、信号发生器(7)和高压放大器(8)；其中，所述分光镜(3)、所述F-P腔(4)、所述光电探测器(5)、所述示波器(6)、所述信号发生器(7)和高压放大器(8)依次连接；

所述单频激光器(1)的输出振荡光经所述分光镜(3)后注入到所述功率计(2)中，透过所述分光镜(3)的一部分的振荡光注入到所述F-P腔(4)中，经所述光电探测器(5)转化为电信号，将所述光电探测器(5)输出的电信号输入到所述示波器(6)，所述示波器(6)用于记录不同注入功率下所述单频激光器(1)的单频特性；所述示波器(6)与所述信号发生器(7)连接，所述信号发生器(7)用于产生低频扫描信号，所述低频扫描信号经所述高压放大器(8)放大后加载在粘连于所述F-P腔(4)内的压电陶瓷上。

可选的，所述单频激光器(1)包括激光增益晶体。

可选的，所述激光增益晶体采用Nd:YVO₄晶体。

可选的，所述单频激光器(1)的光学谐振腔为驻波腔或行波腔。

一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的方法，所述方法采用一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置，所述方法包括：

获取单频激光器对应的降低泵浦功率时的无光泵浦阈值及单频激光器的最佳泵浦点功率；

获取所述单频激光器的腔型参数；

根据子午面的热透镜焦距公式和弧矢面的热透镜焦距公式，得到单频激光器内部的激光增益晶体子午面的热透镜焦距和弧矢面的热透镜焦距；

根据所述子午面的热透镜焦距、所述弧矢面的热透镜焦距和所述单频激光器的腔型参数得到所述激光增益晶体在子午面的输出矩阵和所述激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵；

将所述降低泵浦功率时的无光泵浦阈值和所述单频激光器的腔型参数，代入所述激光增益晶体在子午面的输出矩阵、所述激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵及激光器处于稳区时满足的条件，得到无光阈值处对应的热负荷；

根据所述无光阈值处对应的热负荷，得到激发态吸收热负荷；

将所述单频激光器的最佳泵浦点功率和所述单频激光器的腔型参数，代入激光增益晶体在子午面的输出矩阵、所述激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵及激光器在最佳泵浦点处子午面、弧矢面的光斑应满足的条件，得到最佳泵浦点对应的激发态吸收热负荷。

可选的，所述获取单频激光器对应的降低泵浦功率时的无光泵浦阈值及单频激光器的最佳泵浦点功率，具体包括：

增加和降低所述单频激光器的泵浦光功率，利用功率计记录所述单频激光器的不同注入泵浦功率情况下对应的激光输出功率；

获取单频信息；

根据所述激光输出功率表和所述单频信息，得到单频激光器对应的降低泵浦功率时的无光泵浦阈值及单频激光器的最佳泵浦点功率。

可选的，所述根据子午面的热透镜焦距公式和弧矢面的热透镜焦距公式，得到单频激光器内部的激光增益晶体子午面的热透镜焦距和弧矢面的热透镜焦距，具体包括：

根据所述激光增益晶体在子午面的热透镜公式

得到激光增益晶体子午面的热透镜焦距f_t(thermal)；

根据所述激光增益晶体在弧矢面的热透镜公式

得到激光增益晶体弧矢面的热透镜焦距；

其中，K_‖c、K_⊥c分别为平行、垂直于激光增益晶体的热导率，ω_p为泵浦光在激光晶体处的腰斑大小，ξ为热负荷，P_P为注入激光晶体内的泵浦功率大小，

为激光晶体的热光系数，α为激光晶体对泵浦光的吸收系数，l为激光增益晶体掺杂部分的有效长度，f_t(thermal)为激光增益晶体子午面的热透镜焦距，f_s(thermal)为激光增益晶体弧矢面的热透镜焦距。

可选的，所述根据所述子午面的热透镜焦距、所述弧矢面的热透镜焦距和所述单频激光器的腔型参数得到所述激光增益晶体在子午面的输出矩阵和所述激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵，具体包括：

根据所述子午面的热透镜焦距和所述单频激光器的腔型参数采用公式

得到所述激光增益晶体在子午面的输出矩阵

根据所述弧矢面的热透镜焦距和所述单频激光器的腔型参数采用公式

得到所述激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵

其中，

为所述激光增益晶体在子午面的输出矩阵，

为所述激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵，f_t(thermal)为激光增益晶体子午面的热透镜焦距，f_s(thermal)为激光增益晶体弧矢面的热透镜焦距，

为其余光学传输矩阵在子午面的表达式；

为其余光学传输矩阵在弧矢面的表达式。

可选的，所述根据所述无光阈值处对应的热负荷，得到激发态吸收热负荷，具体包括：

当所述单频激光器在子午面和弧矢面同时处于稳区时，根据所述无光阈值处对应的热负荷采用公式

得到激发态吸收热负荷ξ_ESA；

其中，λ_P为泵浦光的波长，λ_l为出光后的振荡光波长，ξ_ESA为激发态吸收热负荷，ξ_lasing为出光后的热负荷。

可选的，所述将所述单频激光器的最佳泵浦点功率和所述单频激光器的腔型参数，代入激光增益晶体在子午面的输出矩阵、所述激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵及激光器在最佳泵浦点处子午面、弧矢面的光斑应满足的条件，得到最佳泵浦点对应的激发态吸收热负荷，具体包括：

当激光谐振腔在最佳泵浦点处子午面、弧矢面的光斑应满足公式

时，根据所述激光增益晶体在子午面的输出矩阵、所述激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵和所述单频激光器的最佳泵浦点功率，得到最佳泵浦点对应的激发态吸收热负荷。

根据本发明提供的具体实施例，本发明公开了以下技术效果：

本发明在对激光增益晶体内激发态吸收热负荷进行测量时，不必过多分析晶体本身发生的复杂的热过程，也无需引入其他光学系统，只需测量该单频激光器的类双稳输出特性曲线及监测输出振荡光的透射谱，即可得到激光增益晶体内激发态吸收热负荷，该测量方法过程简单，结果精确。

附图说明

为了更清楚地说明本发明实施例或现有技术中的技术方案，下面将对实施例中所需要使用的附图作简单地介绍，显而易见地，下面描述中的附图仅仅是本发明的一些实施例，对于本领域普通技术人员来讲，在不付出创造性劳动性的前提下，还可以根据这些附图获得其他的附图。

图1为本发明测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置结构图；

图2为本发明测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的方法流程图；

图3为本发明“8”字环形腔中实现激光增益晶体内激发态吸收热负荷测量的装置结构图；

图4为本发明驻波腔中实现激光增益晶体激发态吸收热负荷测量的装置结构图。

具体实施方式

下面将结合本发明实施例中的附图，对本发明实施例中的技术方案进行清楚、完整地描述，显然，所描述的实施例仅仅是本发明一部分实施例，而不是全部的实施例。基于本发明中的实施例，本领域普通技术人员在没有做出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施例，都属于本发明保护的范围。

本发明的目的是提供一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置和方法，能够提高测量精度，从而准确反映晶体热效应的严重程度。

为使本发明的上述目的、特征和优点能够更加明显易懂，下面结合附图和具体实施方式对本发明作进一步详细的说明。

图1为本发明测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置结构图。如图1所示，一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置包括：单频激光器1、功率计2、分光镜3、F-P腔4、光电探测器5、示波器6、信号发生器7和高压放大器8，其中，分光镜3、F-P腔4、光电探测器5、示波器6、信号发生器7和高压放大器8依次连接。

单频激光器1的输出振荡光经分光镜3后注入到功率计2中，透过分光镜3的一部分的振荡光注入到F-P腔4中，经光电探测器5转化为电信号，将光电探测器5输出的电信号输入到示波器6，示波器6用于记录不同注入功率下单频激光器1的单频特性；示波器6与信号发生器7连接，信号发生器7用于产生低频扫描信号，低频扫描信号经高压放大器8放大后加载在粘连于F-P腔4内的压电陶瓷上。单频激光器1包括激光增益晶体。激光增益晶体采用Nd:YVO₄晶体。单频激光器1的光学谐振腔为驻波腔或行波腔。

图2为本发明测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的方法流程图。如图2所示，一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的方法，方法采用一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的装置，方法包括：

步骤101：获取单频激光器对应的降低泵浦功率时的无光泵浦阈值及单频激光器的最佳泵浦点功率，具体包括：

增加和降低单频激光器的泵浦光功率，利用功率计记录单频激光器的不同注入泵浦功率情况下对应的激光输出功率。

获取单频信息；由信号发生器产生低频扫描信号，经高压放大器放大后加载于粘连在F-P腔镜的压电陶瓷上，扫描F-P腔的腔长，用示波器记录单频激光器输出激光的透射谱即单频信息。

根据激光输出功率表和单频信息，得到单频激光器对应的降低泵浦功率时的无光泵浦阈值及单频激光器的最佳泵浦点功率。

步骤102：获取单频激光器的腔型参数。

步骤103：根据子午面的热透镜焦距公式和弧矢面的热透镜焦距公式，得到单频激光器内部的激光增益晶体子午面的热透镜焦距和弧矢面的热透镜焦距，具体包括：

根据激光增益晶体在子午面的热透镜公式

得到激光增益晶体子午面的热透镜焦距f_t(thermal)。

根据激光增益晶体在弧矢面的热透镜公式

得到激光增益晶体弧矢面的热透镜焦距。

其中，K_‖c、K_⊥c分别为平行、垂直于激光增益晶体的热导率，ω_p为泵浦光在激光晶体处的腰斑大小，ξ为热负荷，P_P为注入激光晶体内的泵浦功率大小，

为该激光晶体的热光系数，α为激光晶体对泵浦光的吸收系数，l为激光增益晶体掺杂部分的有效长度，f_t(thermal)为激光增益晶体子午面的热透镜焦距，f_s(thermal)为激光增益晶体弧矢面的热透镜焦距。

步骤104：根据子午面的热透镜焦距、弧矢面的热透镜焦距和单频激光器的腔型参数，得到激光增益晶体在子午面的输出矩阵和激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵，具体包括：

根据子午面的热透镜焦距和单频激光器的腔型参数，采用公式得到激光增益晶体在子午面的输出矩阵

根据弧矢面的热透镜焦距和单频激光器的腔型参数，采用公式得到激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵

其中，

为激光增益晶体在子午面的输出矩阵，

为激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵，f_t(thermal)为激光增益晶体子午面的热透镜焦距，f_s(thermal)为激光增益晶体弧矢面的热透镜焦距，

为其余光学传输矩阵在子午面的表达式；

为其余光学传输矩阵在弧矢面的表达式。

步骤105：将降低泵浦功率时的无光泵浦阈值和单频激光器的腔型参数，代入激光增益晶体在子午面的输出矩阵、激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵及激光器处于稳区时满足的条件，得到无光阈值处对应的热负荷。

步骤106：根据无光阈值处对应的热负荷，得到激发态吸收热负荷，具体包括：

当单频激光器在子午面和弧矢面同时处于稳区时，即|A_t+D_t|≤2&|A_s+D_s|≤2时，根据无光阈值处对应的热负荷采用公式

得到激发态吸收热负荷ξ_ESA。

其中，λ_P为泵浦光的波长，λ_l为出光后的振荡光波长，ξ_ESA为激发态吸收热负荷，ξ_lasing为出光后的热负荷。

步骤107：将单频激光器的最佳泵浦点功率和单频激光器的腔型参数，代入激光增益晶体在子午面的输出矩阵、激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵及激光器在最佳泵浦点处子午面、弧矢面的光斑应满足的条件，得到最佳泵浦点对应的激发态吸收热负荷，具体包括：

当激光谐振腔在最佳泵浦点处子午面、弧矢面的光斑应满足公式

时，根据激光增益晶体在子午面的输出矩阵、激光增益晶体在弧矢面的输出矩阵和单频激光器的最佳泵浦点功率，得到最佳泵浦点对应的激发态吸收热负荷。

本发明提供的一种测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的方法，其原理为：对于Nd:YVO₄激光晶体产生1342nm激光来说，由于存在严重的热效应，且有无激光输出时的热效应存在明显的差异，该热效应的明显变化会反应到激光谐振腔的稳定性等腔型的变化。反过来，可以通过激光输出功率变化反应出来的激光腔型的变化推导出有无激光输出时的激光增益晶体内激发态吸收热负荷的大小。

当泵浦波长为880nm时，在没有激光辐射产生情况下，随着泵浦功率的增加，此时的上能级粒子由于没有相应的激发态吸收的能级存在，所以出光前激发态吸收效应不予考虑。对于类双稳激光，当有激光辐射后，高功率的激光辐射突然发生，导致上能级粒子数骤减，能量传递上转换热效应程度随之发生突降，当输出耦合镜对基频光的透射率相对较低时，其能量传输上转换热负荷的值可忽略不计。对于激发态吸收效应，其对于1342nm的吸收截面仅为受激吸收截面的1/10，所以出光后的热负荷除了主要的量子亏损外，激发态吸收效应的热负荷成为了激光热负荷的主要来源。

由出光后的热负荷表达式

推导出的出光后激发态吸收的热负荷

其中，λ_P为泵浦光的波长，λ_l为出光后的振荡光波长，ξ_ESA为激发态吸收热负荷，ξ_lasing为出光后的热负荷。

以晶体处的热透镜为起始点，列出其在子午面及弧矢面的ABCD传输矩阵为

激光增益晶体在子午面的热透镜公式为

及激光增益晶体在弧矢面的热透镜公式为

其中，K_‖c、K_⊥c分别为平行、垂直于激光增益晶体的热导率，ω_p为泵浦光在激光晶体处的腰斑大小，ξ为热负荷，P_P为注入激光晶体内的泵浦功率大小，

为激光晶体的热光系数，α为激光晶体对泵浦光的吸收吸收，l为激光增益晶体掺杂部分的有效长度。

将测出的降低泵浦功率时的无光泵浦阈值代入

|A_t+D_t|≤2&|A_s+D_s|≤2 (7)

即激光器刚好在子午面和弧矢面同时处于稳区时，可求出无光阈值处对应的热负荷，再由激发态吸收热负荷表达式即可求出ξ_ESA。

在有振荡光辐射情况下，根据激光器的输出功率情况及单频性，还可得到激光器最佳运行状态对应的泵浦功率值。该状态下激光增益晶体对应的子午面、弧矢面的光斑应满足公式

利用该公式求得的总热负荷，结合激发态吸收热负荷公式2即可求得处于最佳工作状态下的激发态吸收热负荷大小值。该测量方法为具体研究激光增益晶体的热特性提供了有效途径。

与现有技术相比，本发明具有以下优点：

1.本发明在对激光增益晶体内激发态吸收热负荷进行测量时，不必过多分析晶体本身发生的复杂的热过程，也无需引入其他光学系统，只需测量该单频激光器的类双稳输出特性曲线及监测输出振荡光的透射谱，即可得到激光增益晶体内激发态吸收热负荷，该测量方法过程简单，结果精确。

2.本发明适用于任意具有类双稳输出特性的增益晶体热效应测量。

3.本发明适用于不同腔型结构中激光增益晶体内激发态吸收热负荷进行测量。

4.本发明在测量激光增益晶体内激发态吸收热负荷的基础上，还可以进一步分析激光器输出耦合镜透过率对激发态吸收热负荷的大小的影响，进而为进一步提升该类激光器的输出功率提供有力的参考。

总之，本发明能够准确测量具有类双稳输出特性的激光增益晶体内激发态吸收热负荷，装置简单，操作简便，同时还可具体研究不同透射率情况下的热负荷大小变化。

实施例1：

图3为本发明“8”字环形腔中实现激光增益晶体内激发态吸收热负荷测量的装置结构图，该装置包括单频激光器1、功率计2、分束镜3、F-P腔4、光电探测器5、示波器6、信号发生器7、高压放大器8。被测激光增益晶体由铟箔包覆通过真空铟焊置于紫铜控温炉中，并置于激光谐振腔中，控温炉采用热电制冷器(TEC)进行温度控制，控温精度为0.1℃；单频激光器1为“8”字环形结构，由第一凹凸镜9、Nd:YVO₄激光晶体10、永磁铁包围的TGG磁光晶体11、半波片12、第一平凸面镜13、第一平凹镜14、第二平凹镜15、倍频晶体16组成，倍频晶体的***是为了得到更加稳定的单频激光输出，第一凹凸镜9镀有对泵浦光高透，振荡光高反膜，第一平凸面镜13镀有基频光高反膜，第一平凹镜14镀有对基频光与倍频光均高反膜，第二平凹镜15镀有对基频光部分高反膜，倍频光高透膜；单频激光器1产生的基频光经分光镜3将绝大多数振荡光注入到功率计2中，透过的微弱振荡光注入到光电探测器5；光电探测器5的输出信号输入到示波器6记录单频激光器1的透射谱；信号发生器7输出的低频扫描信号，经高压放大器8放大后加载在粘连于F-P腔内的压电陶瓷上。

实施例2：

图4为本发明驻波腔中实现激光增益晶体激发态吸收(ESA)热负荷测量的装置结构图，该装置包括单频激光器1、功率计2、分束镜3、F-P腔4、光电探测器5、示波器6、信号发生器7和高压放大器8。被测激光增益晶体由铟箔包覆通过真空铟焊置于紫铜控温炉中，并置于激光谐振腔中，控温炉采用热电制冷器进行温度控制，控温精度为0.1℃；单频激光器1为驻波腔结构，单频激光器1包括凹凸镜17、激光晶体18、倍频晶体19、标准具20和平凹镜21，凹凸镜17和平凹镜21是构成驻波腔的两个光学镜片，凹凸镜17镀有对泵浦光高透、基频光高反、倍频光高反的膜，平凹镜21镀有对基频光部分高反、对倍频光高透膜；单频激光器1产生的基频光经分束镜3将1342nm激光注入到功率计2中，透过的微弱基频光注入到光电探测器5；光电探测器5的输出信号输入到示波器6记录单频激光器1的透射谱；信号发生器7输出的低频扫描信号，经高压放大器8放大后加载在粘连于F-P腔的压电陶瓷上。

实施例3：

被测激光增益晶体Nd:YVO₄晶体，尺寸为3*3*(5+15)mm³的复合晶体，其中5mm为未掺杂部分，15mm为掺杂浓度0.3％的部分，晶体两端面均镀有880/1064/1342nm减反膜，出光端面有1.5度楔角，用于激光稳定的输出；单频激光器1为“8”字环形结构，第一凹凸镜9镀有对泵浦光高透，振荡光高反膜，曲率半径为1500mm，第一平凸面镜13镀有基频光高反膜，曲率半径为1500mm，第一平凹镜14镀有对基频光与倍频光均高反膜，曲率半径为-100mm，第二平凹镜15镀有对基频光部分高反膜，反射率为0.5％，曲率半径为-100mm；光电探测器5用于探测1342nm光透射情况，示波器6用于监视激光器的单频情况。

当增加注入泵浦功率到45.3W时有激光输出，由于双稳现象的存在，当减小泵浦功率到40.2W时，无激光输出，由

|A_t+D_t|≤2&|A_s+D_s|≤2

可得到无光阈值处的热负荷为43.63％，由公式

可得到无光阈值处的ESA热负荷为14.03％。

测量得到的最佳泵浦光功率为42.6W，由公式

可得到最佳泵浦点的热负荷为46.23％，由公式

可得到最佳泵浦点处的激发态吸收热负荷为18％。

上述计算中平行于激光增益晶体的热导率K‖_c为5.23W/m/K，垂直于激光增益晶体的热导率K_⊥c为5.1W/m/K，泵浦光在激光晶体处的腰斑大小ω_p为510μm，热光系数

为3*10-⁶/K，激光晶体对泵浦光的吸收系数α为1.5/cm，激光增益晶体掺杂部分的有效长度l为15mm。用同样的方法可测量出不同输出耦合镜情况下激光增益晶体内激发态吸收热负荷。

本说明书中各个实施例采用递进的方式描述，每个实施例重点说明的都是与其他实施例的不同之处，各个实施例之间相同相似部分互相参见即可。

本文中应用了具体个例对本发明的原理及实施方式进行了阐述，以上实施例的说明只是用于帮助理解本发明的方法及其核心思想；同时，对于本领域的一般技术人员，依据本发明的思想，在具体实施方式及应用范围上均会有改变之处。综上所述，本说明书内容不应理解为对本发明的限制。