具体实施方式

以下，说明本发明的一实施方式。

在本发明的一实施方式中，提供一种近红外线截止滤波器，其中，具有：

透明基板，具有第一表面；

光学多层膜，设置在该透明基板的所述第一表面侧；

第一匹配膜，设置在所述透明基板的所述第一表面侧；

第二匹配膜，设置在所述第一表面的最外侧，

所述光学多层膜具有高折射率层与低折射率层的交替层叠结构，所述光学多层膜具有使近红外线反射的功能，

所述第一匹配膜及第二匹配膜具有抑制可见光的反射的功能，

所述第一匹配膜设置在所述光学多层膜上或者设置在所述透明基板与所述光学多层膜之间，

在该近红外线截止滤波器中，

将从所述第二匹配膜侧以5°的入射角度入射的光的正反射率设为第一反射率R₁，将从所述第二匹配膜侧以40°的入射角度入射的光的正反射率设为第二反射率R₂，

将波长480nm～680nm的范围中的所述第一反射率R₁的近似直线设为y₁，将波长450nm～650nm的范围中的所述第二反射率R₂的近似直线设为y₂时，

在波长480nm～680nm的范围中，同一波长下的所述第一反射率R₁与所述近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁小于5％，

在波长450nm～650nm的范围中，同一波长下的所述第二反射率R₂与所述近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂小于6％。

本发明的一实施方式的近红外线截止滤波器具有光学多层膜。该光学多层膜具有阻止近红外线的透过并使该近红外线反射的功能。

另外，本发明的一实施方式的近红外线截止滤波器具有第一匹配膜及第二匹配膜。第一匹配膜及第二匹配膜具有抑制可见光的反射的功能。

另外，本发明的一实施方式的近红外线截止滤波器的特征在于，在波长480nm～680nm的范围中，同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁小于5％。此外，本发明的一实施方式的近红外线截止滤波器的特征在于，在波长450nm～650nm的范围中，同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂小于6％。

在具有这样的结构的近红外线截止滤波器中，如后文详细所示，在大的入射角度范围中，能够有意地抑制可见光区域的反射率。因此，在将本发明的一实施方式的近红外线截止滤波器适用于固体摄像元件的情况下，能够得到清晰的像。

(本发明的一实施方式的近红外线截止滤波器)

接下来，参照附图，更详细地说明本发明的一实施方式。

图1示意性表示本发明的一实施方式的近红外线截止滤波器(以下，称为“第一光学滤波器”)的剖面。

如图1所示，第一光学滤波器100具有：具有第一表面112的透明基板110；光学多层膜120；第一匹配膜140；及第二匹配膜160。

光学多层膜120设置在透明基板110的第一表面112上，第一匹配膜140设置在光学多层膜120上。而且，第二匹配膜160设置在第一表面112的最外侧。

光学多层膜120具有阻止近红外线的透过并使该近红外线反射的功能。而且，第一匹配膜140及第二匹配膜160具有抑制可见光的反射的功能。

在此，将从第二匹配膜160侧相对于法线以5°的入射角度入射的光的正反射率称为第一反射率R₁，将相对于法线以40°的入射角度入射的光的正反射率称为第二反射率R₂。而且，将波长480nm～680nm的范围的第一反射率R₁的近似直线设为y₁，将波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的近似直线设为y₂。

在该情况下，第一光学滤波器100具有如下特征：

在波长480nm～680nm的范围中，同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁小于5％，

在波长450nm～650nm的范围中，同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂小于6％。

例如，ΔR₁也可以小于4％，优选小于3％。而且，例如，ΔR₂也可以小于5.5％，优选小于5％。

在第一光学滤波器100中，在大的入射角度范围中，能够有意地抑制可见光区域的反射率。因此，在将第一光学滤波器100适用于固体摄像元件的情况下，能够得到清晰的像。

(本发明的另一实施方式的近红外线截止滤波器)

接下来，参照图2，说明本发明的另一实施方式。

图2示意性地示出本发明的另一实施方式的近红外线截止滤波器(以下，称为“第二光学滤波器”)的剖面。

如图2所示，第二光学滤波器200具有：具有第一表面212的透明基板210；第一匹配膜240；光学多层膜220；及第二匹配膜260。

第一匹配膜240设置在透明基板210的第一表面212上，光学多层膜220设置在第一匹配膜240上。而且，第二匹配膜260设置在第一表面212的最外侧。

在此，与第一光学滤波器100同样，第二光学滤波器200也具有如下特征：

在波长480nm～680nm的范围中，同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁小于5％，

在波长450nm～650nm的范围中，同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂小于6％。

在第二光学滤波器200中，在大的入射角度范围中，能够有意地抑制可见光区域的反射率。因此，在将第二光学滤波器200适用于固体摄像元件的情况下，能够得到清晰的像。

(本发明的又一实施方式的近红外线截止滤波器)

接下来，参照图3，说明本发明的又一实施方式。

图3示意性地示出本发明的又一实施方式的近红外线截止滤波器(以下，称为“第三光学滤波器”)的剖面。

如图3所示，第三光学滤波器300具有：具有第一表面312的透明基板310；第一匹配膜340；光学多层膜320；第三匹配膜350；及第二匹配膜360。

第一匹配膜340设置在透明基板310的第一表面312上。而且，光学多层膜320设置在第一匹配膜340上，第三匹配膜350配置在光学多层膜320上。此外，第二匹配膜360设置在第一表面312的最外侧。

在此，与第一光学滤波器100及第二光学滤波器200同样，第三光学滤波器300也具有如下特征：

在波长480nm～680nm的范围中，同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁小于5％，

在波长450nm～650nm的范围中，同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂小于6％。

在第三光学滤波器300中，在大的入射角度范围中，能够有意地抑制可见光区域的反射率。因此，在将第三光学滤波器300适用于固体摄像元件的情况下，能够得到清晰的像。

(构成构件)

接下来，更详细地说明构成本发明的一实施方式的近红外线截止滤波器的各构件。

需要说明的是，在此，作为一例，以前述的第三光学滤波器300为例，对其构成构件进行说明。因此，在参照各构件时，使用图3所示的参照标号。

(透明基板310)

透明基板310只要对于可见光为透明(透过率高)即可，可以由任意的材料构成。例如，透明基板310也可以由玻璃(白板玻璃、近红外线吸收玻璃等)或树脂构成。

(光学多层膜320)

光学多层膜320具有“高折射率层”与“低折射率层”的反复结构，具有对近红外线(波长750nm～900nm)进行反射的功能。

在本申请中，“高折射率层”是指波长500nm下的折射率为2.0以上的层，“低折射率层”是指波长500nm下的折射率为1.6以下的层。

作为高折射率层，可列举例如氧化钛、氧化钽、及氧化铌等。作为低折射率层，例如，可列举氧化硅及氟化镁等。例如，波长500nm下的氧化钛的折射率虽然也受结晶状态的影响，但是通常为2.3～2.8的范围，氧化硅的折射率通常为1.4～1.5的范围。

光学多层膜320的层数没有特别限制，例如为4～100的范围。层数优选为6～24的范围。

需要说明的是，将多层膜的层数的一半(在有尾数的情况下，将小数点以下舍去)也称为“反复数(n)”。

光学多层膜320的反复数n为2～50的范围，优选为3～13的范围。

另外，光学多层膜320的总厚度(物理膜厚)例如为200nm～10μm的范围，优选为1μm～6μm的范围。

光学多层膜320还可以具有对近紫外线及红外线(波长900nm～1200nm)进行反射的功能。在该情况下，在第三光学滤波器300中，能够屏蔽近紫外线及红外线。

(第一匹配膜340)

如前所述，第一匹配膜340具有抑制可见光的反射的功能。

第一匹配膜340也可以具有“高折射率层”与“低折射率层”的交替层叠结构。作为“高折射率层”及“低折射率层”，可以参照前述的记载。

在第一匹配膜340具有高折射率层与低折射率层的交替层叠结构的情况下，在将高折射率层的波长550nm下的QWOT(Quarter-wave Optical Thickness：四分之一波长光学厚度)设为Q_H、将低折射率层的波长550nm下的QWOT设为Q_L时，第一匹配膜340从透明基板310侧起也可以依次具有如下结构：

(H₁Q_H，L₁Q_L，H₂Q_H，L₂Q_L，……，H_nQ_H，L_nQ_L) (1)式(在此，n为1以上的自然数)。而且，各系数也可以满足下式：

1.7≤W≤2.5 (2)式

。在此，

W＝(H₁+H₂+…+H_n)/(L₁+L₂+…+L_n) (3)式。

(1)式中的Q_H及Q_L之前的H₁…H_n及L₁…L_n等的系数表示各层的物理膜厚为QWOT的怎样的倍数。即，H_nQ_H及L_nQ_L等表示各层的光学膜厚。

第一匹配膜340的层数没有特别限制，但是例如优选为2～20层的范围。当层数超过20时，成膜需要时间，第三光学滤波器300的制造成本上升。第一匹配膜340的层数更优选为6层～16层的范围，进一步优选为12层以下。

(第二匹配膜360)

第二匹配膜360与第一匹配膜340同样，具有抑制可见光的反射的功能。

第二匹配膜360优选具有高折射率层及低折射率层的双层结构(即，反复数n＝1)。需要说明的是，作为“高折射率层”及“低折射率层”，可以参照前述的记载。

此外，在该情况下，在将高折射率层的波长550nm下的QWOT设为Q_A、将低折射率层的波长550nm下的QWOT设为Q_B时，第二匹配膜360从透明基板侧起具有如下结构：

(XQ_A，YQ_B) (4)式

在此，优选X>Y。

(第三匹配膜350)

第三匹配膜350与第一匹配膜340及第二匹配膜360同样，具有抑制可见光的反射的功能。

第三匹配膜350也可以具有“高折射率层”与“低折射率层”的交替层叠结构。作为“高折射率层”及“低折射率层”，可以参照前述的记载。

特别是第三匹配膜350也可以由与第一匹配膜340相同的层数构成。而且，第三匹配膜350也可以构成为满足前述的(1)式～(3)式。

例如，第三匹配膜350也可以由6层～16层构成。在该情况下，反复数n成为3～8。

第三匹配膜350并非必须的结构，但是通过设置第三匹配膜350能够进一步抑制可见光的反射。

需要说明的是，在图3所示的例子中，第三匹配膜350配置于在第一匹配膜340上设置的光学多层膜320上。然而，也可以与之相反，第三匹配膜350配置在透明基板310与光学多层膜320之间，在光学多层膜320上设置第一匹配膜340。

以上，以第三光学滤波器300为例，说明了本发明的一实施方式的近红外线截止滤波器中包含的各构件。然而，上述的记载也同样能够适用于第一光学滤波器100及第二光学滤波器200，这对于本领域技术人员来说不言自明。

【实施例】

接下来，说明本发明的实施例。需要说明的是，在以下的记载中，例1～例4是实施例，例11～例14是比较例。

对于具有以下的各例所示的结构的近红外线截止滤波器，分别评价了光学特性。光学特性使用市售的光学模拟软件(Software SPectra,Inc公司的TFCalc)进行了评价。

需要说明的是，在以下的评价中，近红外线截止滤波器的反射率表示使光从透明基板的第一表面侧(即，设置有各种膜的一侧)相对于法线以规定的角度入射时得到的正反射率。

光的入射角度相对于法线为5°及40°。以下，将它们的入射方向分别称为“5°入射”及“40°入射”。

(例1)

例1的近红外线截止滤波器具有图1所示的结构。

透明基板使用了玻璃(D263；Schott公司制)。需要说明的是，在其他的例子中，也使用了相同的玻璃。

光学多层膜设为低折射率层(SiO₂层)与高折射率层(TiO₂层)的反复结构。层数设为17层。而且，第一匹配膜设为TiO₂层与SiO₂层的反复结构，层数设为6层。此外，第二匹配膜设为TiO₂层与SiO₂层的双层结构。

在以下的表1中，将例1使用的光学多层膜、第一匹配膜及第二匹配膜的层结构汇总表示。

【表1】

在第一匹配膜中，由前述的(3)式表示的W的值，即(H₁+H₂+H₃)/(L₁+L₂+L₃)的值为2.20。

另外，在第二匹配膜中，TiO₂层的波长550nm下的QWOT(Q_A)＝1.898，SiO₂层的波长550nm下的QWOT(Q_B)为0.887。而且，在通过前述的(4)式表示第二匹配膜的情况下，为X/Y＝2.14。

需要说明的是，在表1中，各层按照接近透明基板的顺序依次记载，因此，在透明基板上，从表1的上侧朝向下侧配置各个层。这些记载在以后的表2～表8中也同样。

(例2)

例2的近红外线截止滤波器具有图1所示的结构。

透明基板使用了玻璃。

光学多层膜设为TiO₂层与SiO₂的反复结构。层数设为18层。而且，第一匹配膜设为TiO₂层与SiO₂的反复结构，层数设为6层。此外，第二匹配膜设为TiO₂层与SiO₂层的双层结构。

在以下的表2中，将例2使用的光学多层膜、第一匹配膜及第二匹配膜的层结构汇总表示。

【表2】

在第一匹配膜中，由前述的(3)式表示的W的值，即(H₁+H₂+H₃)/(L₁+L₂+L₃)的值为1.71。

另外，在第二匹配膜中，TiO₂层的波长550nm下的QWOT(Q_A)＝2.000，SiO₂层的波长550nm下的QWOT(Q_B)为0.900。而且，在通过前述的(4)式表示第二匹配膜的情况下，为X/Y＝2.22。

(例3)

例3的近红外线截止滤波器具有图2所示的结构。

透明基板使用了玻璃。

第一匹配膜设为TiO₂层与SiO₂的反复结构，层数设为6层。而且，光学多层膜设为SiO₂层与TiO₂层的反复结构。层数设为17层。此外，第二匹配膜设为TiO₂层与SiO₂层的双层结构。

在以下的表3中，将例3中使用的第一匹配膜、光学多层膜及第二匹配膜的层结构汇总表示。

【表3】

在第一匹配膜中，由前述的(3)式表示的W的值，即(H₁+H₂+H₃)/(L₁+L₂+L₃)的值为2.09。

另外，在第二匹配膜中，TiO₂层的波长550nm下的QWOT(Q_A)＝1.587，SiO₂层的波长550nm下的QWOT(Q_B)为0.884。而且，在通过前述的(4)式表示第二匹配膜的情况下，为X/Y＝1.80。

(例4)

例4的近红外线截止滤波器具有图3所示的结构。

透明基板使用了玻璃。

第一匹配膜设为SiO₂层与TiO₂层的反复结构，层数设为6层。而且，光学多层膜设为SiO₂层与TiO₂层的反复结构。层数设为17层。而且，第三匹配膜设为TiO₂层与SiO₂层的反复结构，层数设为6层。此外，第二匹配膜设为TiO₂层与SiO₂层的双层结构。

在以下的表4中，将例4中使用的第一匹配膜、光学多层膜、第三匹配膜及第二匹配膜的层结构汇总表示。

【表4】

在第一匹配膜中，由前述的(3)式表示的W的值，即(H₁+H₂+H₃)/(L₁+L₂+L₃)的值为2.15。

另外，在第二匹配膜中，TiO₂层的波长550nm下的QWOT(Q_A)＝1.983，SiO₂层的波长550nm下的QWOT(Q_B)为0.921。而且，在通过前述的(4)式表示第二匹配膜的情况下，为X/Y＝2.15。

(例11)

例11中的近红外线截止滤波器具有在透明基板上仅具有光学多层膜的结构。光学多层膜设为TiO₂层与SiO₂层的反复结构，层数设为20层。

以下的表5示出在例11中使用的光学多层膜的层结构。

【表5】

(例12)

例12中的近红外线截止滤波器具有在透明基板上仅具有光学多层膜的结构。光学多层膜设为SiO₂层与TiO₂层的反复结构，层数设为21层。

以下的表6示出在例12中使用的光学多层膜的层结构。

【表6】

(例13)

例13中的近红外线截止滤波器具有在透明基板上依次配置有光学多层膜、第一匹配膜而成的结构。

光学多层膜设为SiO₂层与TiO₂层的反复结构，层数设为17层。而且，第一匹配膜设为TiO₂层与SiO₂层的反复结构，层数设为6层。

在以下的表7中，将例13中使用的光学多层膜及第一匹配膜的层结构汇总表示。

【表7】

(例14)

例14中的近红外线截止滤波器具有图1所示的结构。

透明基板使用了玻璃。

光学多层膜设为SiO₂层与TiO₂层的反复结构。层数设为17层。而且，第一匹配膜设为TiO₂层与SiO₂层的反复结构，层数设为6层。此外，第二匹配膜设为TiO₂层与SiO₂层的双层结构。

在以下的表8中，将例14中使用的光学多层膜、第一匹配膜及第二匹配膜的层结构汇总表示。

【表8】

(光学特性的评价结果)

(例1中的近红外线截止滤波器)

图4～图6示出在例1的近红外线截止滤波器中得到的光学特性的评价结果。

在图4中，横轴为波长，纵轴为反射率。在图4中，将在5°入射时得到的正反射率即第一反射率R₁和在40°入射时得到的正反射率即第二反射率R₂的结果一并表示。

根据图4的结果可知，例1中的近红外线截止滤波器在可见光的区域(波长约450nm～约650nm)具有透过带，在近红外线的区域具有反射带。

需要说明的是，5°入射下的反射带的波长范围为约750nm～约1000nm的范围，相对于此，40°入射下的反射带的波长范围为约700nm～约900nm的范围。即，40°入射下的反射带的波长范围比5°入射下的反射带的波长范围向低波长侧转移。

然而，可知无论在第一反射率R₁及第二反射率R₂中的哪一者的情况下，在透过带都能充分抑制反射。

在图5中，将图4所示的行迹中的波长480nm～680nm的范围的第一反射率R₁的变化放大表示。

需要说明的是，图5中的直线y₁是波长480nm～680nm的范围的第一反射率R₁的近似直线，由下式表示：

y₁＝0.0353λ-16.087 (5)式。

在此，λ为波长(以下相同)。

另外，在图6中，将图4所示的行迹中的波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的变化放大表示。

图6的直线y₂是波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的近似直线，由下式表示：

y₂＝0.0532λ-24.315 (6)式。

根据上述的结果，在求出同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁时，成为ΔR₁＝2.35％。

另外，在求出同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂时，成为ΔR₂＝5.38％。

(例2中的近红外线截止滤波器)

图7～图9示出在例2的近红外线截止滤波器中得到的光学特性的评价结果。

在图7中，横轴为波长，纵轴为反射率。在图7中，将在5°入射时得到的正反射率即第一反射率R₁和在40°入射时得到的正反射率即第二反射率R₂的结果一并表示。

根据图7的结果可知，例2的近红外线截止滤波器在可见光的区域(波长约450nm～约650nm)具有透过带，在近红外线的区域具有反射带。

另外，在透过带中，可知无论在第一反射率R₁及第二反射率R₂中的哪一者的情况下，都能充分抑制反射。

在图8中，将图7所示的行迹中的波长480nm～680nm的范围的第一反射率R₁的变化放大表示。

图8中的直线y₁是波长480nm～680nm的范围的第一反射率R₁的近似直线，由下式表示：

y₁＝-0.0046λ+4.6073 (7)式。

另外，在图9中，将图7所示的行迹中的波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的变化放大表示。

图9中的直线y₂是波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的近似直线，由下式表示：

y₂＝0.008λ-2.0209 (8)式。

根据上述的结果，在求出同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁时，成为ΔR₁＝3.25％。

另外，在求出同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂时，成为ΔR₂＝3.98％。

(例3中的近红外线截止滤波器)

图10示出在例3的近红外线截止滤波器中得到的光学特性的评价结果。

在图10中，横轴为波长，纵轴为反射率。在图10中，将在5°入射时得到的正反射率即第一反射率R₁与在40°入射时得到的正反射率即第二反射率R₂的结果一并表示。

根据图10的结果可知，例3中的近红外线截止滤波器在可见光的区域(波长约450nm～约650nm)具有透过带，在近红外线的区域具有反射带。

另外，可知，在透过带中，无论在第一反射率R₁及第二反射率R₂中的哪一者的情况下，都能充分抑制反射。

根据得到的结果，在求出同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁时，成为ΔR₁＝1.27％。

另外，在求出同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂时，成为ΔR₂＝4.41％。

(例4中的近红外线截止滤波器)

图11～图13示出在例4的近红外线截止滤波器中得到的光学特性的评价结果。

在图11中，横轴为波长，纵轴为反射率。在图11中，将在5°入射时得到的正反射率即第一反射率R₁和在40°入射时得到的正反射率即第二反射率R₂的结果一并表示。

根据图11的结果可知，例4的近红外线截止滤波器在可见光的区域(波长约450nm～约650nm)具有透过带，在近红外线的区域具有反射带。

另外，可知，在透过带中，无论在第一反射率R₁及第二反射率R₂中的哪一者的情况下，都能充分抑制反射。

在图12中，将图11所示的行迹中的波长480nm～680nm的范围的第一反射率R₁的变化放大表示。

图12中的直线y₁是波长480nm～680nm的范围的第一反射率R₁的近似直线，由下式表示：

y₁＝0.0026λ-0.8325 (9)式。

另外，在图13中，将图11所示的行迹中的波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的变化放大表示。

图13中的直线y₂是波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的近似直线，由下式表示：

y₂＝0.015λ-6.6515 (10)式。

根据上述的结果，在求出同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁时，成为ΔR₁＝1.03％。

另外，在求出同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂时，成为ΔR₂＝4.98％。

(例11中的近红外线截止滤波器)

图14～图16示出在例11的近红外线截止滤波器中得到的光学特性的评价结果。

在图14中，横轴为波长，纵轴为反射率。在图14中，将在5°入射时得到的正反射率即第一反射率R₁和在40°入射时得到的正反射率即第二反射率R₂的结果一并表示。

根据图14的结果，在例11的近红外线截止滤波器的情况下，无论在5°入射及40°入射中的哪一者的情况下，在可见光的区域都确认到反射率的下降。然而，可知，在该区域中，第一反射率R₁及第二反射率R₂的值未怎么被抑制。

在图15中，将图14所示的行迹中的波长480nm～680nm的范围的第一反射率R₁的变化放大表示。

图15中的直线y₁是波长480nm～680nm的范围的第一反射率R₁的近似直线，由下式表示：

y₁＝0.0735λ-27.775 (11)式。

另外，在图16中，将图14所示的行迹中的波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的变化放大表示。

图16中的直线y₂是波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的近似直线，由下式表示：

y₂＝0.0747λ-27.467 (12)式。

根据上述的结果，在求出同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁时，成为ΔR₁＝17.56％。

另外，在求出同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂时，成为ΔR₂＝12.93％。

(例12中的近红外线截止滤波器)

图17～图19示出在例12的近红外线截止滤波器中得到的光学特性的评价结果。

在图17中，横轴为波长，纵轴为反射率。在图17中，将在5°入射时得到的正反射率即第一反射率R₁和在40°入射时得到的正反射率即第二反射率R₂的结果一并表示。

根据图17的结果，在例12的近红外线截止滤波器的情况下，无论在第一反射率R₁及第二反射率R₂中的哪一者的情况下，在可见光的区域都确认到反射率的下降。然而，可知，在该区域中，第一反射率R₁及第二反射率R₂的值未怎么被抑制。

在图18中，将图17所示的行迹中的波长480nm～680nm的范围的第一反射率R₁的变化放大表示。

图18中的直线y₁是波长480nm～680nm的范围内的第一反射率R₁的近似直线，由下式表示：

y₁＝0.0435λ-20.496 (13)式。

另外，在图19中，将图17所示的行迹中的波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的变化放大表示。

图19中的直线y₂是波长450nm～650nm的范围的第二反射率R₂的近似直线，由下式表示：

y₂＝0.044λ-19.138 (14)式。

根据上述的结果，在求出同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁时，成为ΔR₁＝6.75％。

另外，在求出同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂时，成为ΔR₂＝5.35％。

(例13中的近红外线截止滤波器)

图20示出在例13的近红外线截止滤波器中得到的光学特性的评价结果。

在图20中，横轴为波长，纵轴为反射率。在图20中，将在5°入射时得到的正反射率即第一反射率R₁和在40°入射时得到的正反射率即第二反射率R₂的结果一并表示。

根据图20的结果，在例13中的近红外线截止滤波器的情况下，无论在第一反射率R₁及第二反射率R₂中的哪一者的情况下，在可见光的区域都确认到反射率的下降。然而，可知，在该区域中，第一反射率R₁及第二反射率R₂的值未怎么被抑制。

根据得到的结果，在求出同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁时，成为ΔR₁＝10.10％。

另外，在求出同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂时，成为ΔR₂＝10.30％。

(例14中的近红外线截止滤波器)

图21示出在例14的近红外线截止滤波器中得到的光学特性的评价结果。

在图21中，横轴为波长，纵轴为反射率。在图21中，将在5°入射时得到的正反射率即第一反射率R₁和在40°入射时得到的正反射率即第二反射率R₂的结果一并表示。

根据图21的结果，在例14的近红外线截止滤波器的情况下，无论在第一反射率R₁及第二反射率R₂中的哪一者的情况下，在可见光的区域都确认到反射率的下降。然而，可知，在该区域中，第一反射率R₁及第二反射率R₂的值未怎么被抑制。

根据得到的结果，在求出同一波长下的第一反射率R₁与近似直线y₁的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₁时，成为ΔR₁＝10.30％。

另外，在求出同一波长下的第二反射率R₂与近似直线y₂的值之间的差的绝对值的最大值ΔR₂时，成为ΔR₂＝14.77％。

在以下的表9中，将在各例的近红外线截止滤波器中得到的ΔR₁及ΔR₂的值一并表示。

【表9】

这样，在满足ΔR₁<5％及ΔR₂<6％的例1～例4的近红外线截止滤波器中，确认到无论光的入射角度如何都能够有意地抑制透过带处的光的反射的情况。