基于光谱图像估计剂量率的方法
阅读说明：本技术 基于光谱图像估计剂量率的方法 (Method for estimating dosage rate based on spectral image ) 是由 纪尧姆·蒙特蒙 于 2020-11-30 设计创作，主要内容包括：本发明实施例涉及一种用于基于伽马相机(2)进行的测量来估计剂量率的方法,该伽马相机限定观测场(Ω),估计剂量率源自观测场中的辐射源(10-a、10-b),这些辐射源发射电离电磁辐射；观测场被离散为网格；伽马相机(2)包括像素(2-j),每个像素被配置为在采集时间内检测电离电磁辐射,并由此形成能谱,每个像素与网格的至少一个点相关联,所述像素可以共同在一个能带或多个能带中获得辐射源在观测场中的位置；该方法包括估计在伽马相机上由网格的点产生的剂量率。(The embodiments of the invention relate to a method for estimating a dose rate based on measurements made by a gamma camera (2) defining an observation field (Ω), the estimated dose rate originating from a radiation source (10) in the observation field a 、10 b ) These radiation sources emit ionizing electromagnetic radiation; the observation field is discretized into a grid; the gamma camera (2) comprises pixels (2) j ) Each pixel configured to detect ionizing electromagnetic radiation during an acquisition time and thereby form an energy spectrum, each pixel being associated with at least one point of the grid, said pixels being jointly able to obtain the position of the radiation source in the observation field in one energy band or in a plurality of energy bands; the method includes estimating a dose rate produced by a point of a grid on a gamma camera.)
技术领域
本发明的技术领域是对存在于环境中的辐射源进行表征，尤其是在核设施中或包括辐射源的设施中。
背景技术
伽马相机是可以形成图像的装置，其可以在给定环境中，且尤其是在核设施中形成辐射源图。这种装置是在20世纪90年代研制的，并且出于放射性表征的目的被越来越多地用在核设施中。目的是识别设施中存在的主要辐射源。特别地，辐射源不是均匀分布的。它们通常局部集中，用辐射防护领域的惯例用语来说，形成“热点”。伽马相机的优势在于，它们可以在一定距离上定位这些热点。
文献中已经大量描述了伽马相机的发展和使用。自2000年代初以来，光谱伽马相机一直处在研发中。这些相机基于像素化成像仪，每个像素都可以从其检测到的辐射中获得光谱。因此，可以更容易地定位辐射源。特别地，光谱测量函数可以选择对应于非散射光子的所关注的能带，即，自被辐射源发射后未被偏离的光子。非散射光子的路径是直的。通过在预定的能带中进行选择，可以消除与散射光子相对应的噪声。由于后者的光子自发射以来已经被偏离，因此它们没有提供有关照射源位置的有用信息。散射因此是一种噪声源，其可能会受到光谱法的显著限制。
光谱伽马相机的另一个优点在于，对光子能量的了解使得能够识别负责辐射的同位素。这是在辐射防护领域中，或在放射性废料的管理中，甚至在拆除核设施或在事故后进行放射学表征时都很重要的信息。
当检测到辐射源后，出现对于确定其产生的辐射水平的问题。辐射水平通常以常规单位为Gy/h的剂量率表示，或者以常规单位为Sv/h的等效剂量率表示。剂量率对应于每单位体积释放的能量量，而等效剂量率是用于辐射防护目的的单位，并且对辐射造成的生物损害进行量化。当辐射是由光子引起时，等效剂量率对应于剂量率。
由辐射源产生的剂量率的估计首先需要知道该源的发射能量。使用光谱伽马相机可以获得该信息。
此外，由辐射源产生的剂量率随着到辐射源的距离而变化。当辐射源是点状时，已知辐射随距离平方的倒数变化。因此，根据对距离辐射源已知距离处的一点的剂量率进行估计，就可以估计出辐射源在观测场的任何一点处所产生的剂量率，前提是辐射源可以被认为是点状的。但是，当试图对辐射源附近的辐射进行估计时，对于是点状的假设不再是必须成立的。
当辐射源是平面源时会出现困难。具体而言，在这种情况下，必须考虑辐射源的空间分布。可以使用计算代码生成模型，但这需要花费时间，并且仍然受所采用模型的有效性的约束，尤其是关于辐射源的范围和均匀性的几何假设。
发明人提供了一种方法，该方法可以以剂量率或等效剂量率的形式生成包括平面辐射源的设施的辐射图，所述平面辐射源不一定是均匀的。平面源是指不能被认为是点状的源。
发明内容
本发明的第一主题是一种以限定观测场的伽马相机所进行的测量为基础来估计剂量率的方法，该方法如下：
-估计的剂量率源自位于观测场中的发射电离电磁辐射的辐射源；
-将观测场离散成网格；
-伽马相机包括像素，每个像素被配置为在采集时间内检测电离的电磁辐射，并由此形成能谱，每个像素与网格的至少一个点相关联，使得像素可以共同在一个或更多个能带中获得观测场中的辐射源的空间分布；
该方法包括以下步骤：
a)利用像素采集光谱；
b)考虑发射光谱，该发射光谱被限定为一个或更多个能带；
c)选择网格的点；
d)基于由每个像素采集的光谱，针对所选择的网格的点，估计与步骤b)中考虑的发射光谱相对应的活度的空间分布；
e)在发射光谱的每个能带中，考虑预先建立的将剂量率与由伽马相机检测到的光子通量相关的转换函数；
f)基于从步骤e)得出的转换函数以及步骤d)中确定的活度的空间分布，通过在步骤c)中选择的点集估计在伽马相机中产生的剂量率。
由伽马相机检测到的光子通量是指由伽马相机的像素检测到的光子通量。在步骤f)中，估计的剂量率对应于与在步骤b)中所考虑到的发射光谱对应的剂量率。
剂量率是指剂量率或等效剂量率。
根据一个实施例：
-步骤b)考虑到可能存在于观测场中的一种或一组同位素，发射光谱对应于该同位素的发射光谱、或该组同位素的发射光谱；
-步骤d)包括估计观测场中该同位素或该组同位素的活度的空间分布。
然后，在步骤f)中估计的剂量率对应于由所考虑的该同位素或该组同位素生成的剂量率。
该方法可以包括以下特征中的任何一个，单独地或以技术上可行的组合来采用：
-在步骤b)中，所考虑的发射光谱包括一个或更多个能带。
-步骤d)考虑了与图像的每个像素相关联的空间模型，该空间模型限定了由网格的每个点发射的光子被与该空间模型相关联的像素检测到的概率。
-在步骤d)中，活度空间分布对应于在物体表面上活度的分布。
-通过模拟来估计转换函数，或者通过将伽马相机的至少一个像素暴光于校准辐射源来估计转换函数，从而已知像素被曝光的剂量率。
在发射关光谱的每个能带中，以及对于每个像素，步骤d)包括：
·根据网格中所选择的点的活度的空间分布，估计出能带中由像素检测到的光子通量；
·根据由像素检测到的光谱，在能带中确定由像素检测到的光子通量；
步骤d)还包括：在每个能带中并且对于每个像素，最小化所估计的光子通量和所测量的光子通量之间的差异。
-伽马相机与测距仪相关联，用于测量伽马相机和所观测的场景之间的距离。例如在步骤f)之后，该方法可以进一步包括：
g)测量伽马相机与观测场的至少一个点之间的距离；
h)使用在步骤g)中测量到的距离和在步骤d)中估计出的活度空间分布，对由活度空间分布在不同于伽马相机占据的位置的位置上生成的剂量率进行估计。
-步骤h)可以考虑步骤f)中所估计的剂量率。
-在步骤f)中所估计出的剂量率是等效剂量率。
-步骤c)包括：选择观测场的网格的全部点或一些点。
本发明的第二个主题是一种测量装置，其包括：
-包括像素的伽马相机，每个像素被配置为在采集时间期间检测由位于该伽马相机的观测场中的至少一个辐射源发射的电离电磁辐射，并由此形成能谱，每个像素与观测场的网格的至少一个点相关联，使得像素可以共同在一个能带或多个能带中获得观测场中的每个辐射源的空间分布；
-处理单元，被配置为：
·接收由伽马相机的多个像素采集的光谱；
·基于所采集的光谱，至少实施根据本发明的第一主题的方法的步骤b)至f)。
附图说明
通过阅读示例性实施例的描述将更好地理解本发明，在下面的描述中，参考下面列出的附图进行描述。
图1A示意性地示出了伽马相机。
图1B示意性地示出了伽马相机的像素。
图1C示意性地示出了由伽马相机采集的一个能带中的图像。
图2示出了根据本发明的方法的主要步骤。
图3示出了辐射源在平面物体表面上的位置。
图4A示出了包括编码孔径准直仪的伽马相机的空间响应函数的示例。
图4B示出了康普顿伽马相机的空间响应函数的示例。
图4C示出了伽马相机的像素的光谱响应矩阵的示例。
图5示出了作为能量的函数的剂量率-能量转换函数。
图6A、6B和6C是本发明的实施方式。
具体实施方式
图1A示出了可以实施本发明的测量装置1。测量装置包括伽马成像器2或伽马相机。伽马成像器被配置为在观测场Ω中检测X射线或伽马射线类型的电离电磁射线，其能量通常为10keV至10MeV。观测场围绕中心轴线Δ延伸。该装置可以包括如下所述的耦合到伽马相机的测距仪3。
伽马相机包括像素2j，每个像素对应于观测场的基本空间区域。像素在图1B中示出。当对应于像素的基本空间区域包括发射X射线或伽马射线的辐射源时，由该源发射的辐射中的一些到达像素并被像素检测到。因此，随着与之相关联的基本空间区域变得更加辐射时(即发射更多的X射线或伽马射线辐射)，伽马图像的像素的信号的幅值增大。在说明书的其余部分中，给出了与伽马辐射源有关的示例，这对应于最常见的应用情况。它能够直接转换为X射线辐射源。
通常，像素2j是共面的，并且优选地规则地以二维矩阵阵列分布。矩阵阵列可以例如包括512×512个像素，或者甚至更多。每个像素2j是基本辐射检测器。
伽马成像器可以是康普顿(Compton)伽马相机、针孔准直器伽马相机或编码孔径伽马相机。非穷举地，包括平行通道、会聚通道或发散通道的伽马相机的准直器也可能是一个问题。因此，术语“伽马相机”对应于具有观测场的成像器，并且被配置为形成图像，该图像允许辐射源位于辐射场中。无论伽马成像器是何种类型，它都允许形成包括像素的伽马图像，每个像素对应于观测场的一个基本空间区域。观测场Ω可以在坐标(x,y)中离散成网格。每个像素因此可以与网格的一个或更多个点相关联。当使用康普顿伽马相机时，像素和网格的点之间的对应关系会根据检测到的交互作用而发生变化。
优选地，每个像素2j执行光谱测量函数，从这个意义上说，它可以在采集时间期间将检测到的辐射光谱地分离成不同的光谱带或能带。当使用这种类型的像素时，可以形成给定观测场的不同的伽马图像，每个图像对应一个能带(表示为Ei)。每个能带Ei中的宽度dEi是可变的，并且在能量分辨率方面取决于像素的性能。每个能带的宽度可以是约1keV，或者几keV，或者几十keV。
由每个像素对光谱的采集时间T取决于像素所曝光的光子通量。它可能是几十毫秒或几秒钟，并且可能持续几分钟、甚至几个小时。然后，由每个像素采集的伽马光谱可以包括与已知同位素的发射强度相对应的强度峰。
已知发射光谱Sk与每个同位素k相关联。这样的发射光谱对应于作为能量的函数的发射率的直方图。发射率是指与同位素的单位活度相对应的光子发射数量。通常，单位活度为1Bq。因此，在每个能带中，对于所讨论的单位活度，发射光谱对应于所发射的光子数量，在当前情况下为1Bq。
可以通过考虑对应于同位素的发射光谱Sk的光谱带的组合来建立伽马图像。该组合可以是加权和。该图像然后代表所讨论的同位素的活度的空间分布。
在图1C中示意性示出的示例中，已经示出了两个辐射源10a、10b，其在以661.66keV为中心的光谱带中发射，这对应于已示出的同位素137Cs。在此能带中，由像素检测到的光子通量越高，在图像中显示的像素的亮度越高。
对于某些伽马成像器，尤其是康普顿伽马相机或编码孔径伽马相机，由成像器所采集的图像不允许直接观测观测场中的辐射源。考虑到相机的响应函数，对所采集的图像进行处理，以使得在每个能带中获得伽马图像，在该伽马图像中，每个像素的强度对应于源自网格的每个点的所检测到的光子的通量。
处理单元4接收由伽马相机2的每个像素2j所采集的光谱。图像处理单元尤其被配置为执行根据图2所描述的操作。
观测场Ω被网格化，以这样的方式被离散成点。由于观测场不是先验已知的，因此可以将其比作虚拟物体表面PO，在该虚拟物体表面上，每个观测点都具有坐标(x,y)。本发明的一个重要要素是：将物体参照系的点视为属于同一物体表面PO。
根据易于实现的第一种方法，物体表面PO是平面的表面。绕光轴Δ延伸的伽马相机的角观测场Ω描述了球体S的一部分(请参见图3)。物体表面PO对应于与球体S相切并且垂直于光轴Δ的平面。存在于观测场中的辐射源被认为是共面的并且属于物体平面。检测平面与物体表面之间的距离是任意距离，其可以是未知的。当装置包括测距仪3时，通过由测距仪执行的至少一个距离测量来建立物体表面与相机之间的距离。测距仪可以是LIDAR，允许采集观测场的多个点的距离。然后，观测场可以被认为是由在多个点处测量的距离所限定的非平面的表面。
伽马相机的每个像素的特征在于空间响应函数和光谱响应函数。
为每个像素2j建立空间响应函数Bj(x,y)。空间响应函数对应于由像素2j检测到的由观测场的点(x,y)发射的光子的概率。因此，每个像素2j具有针对观测场Ω的全部点或一些点(x,y)建立的空间响应函数Bj(x,y)。可以解析地或通过建模来建立空间模型。可以为同位素k建立空间响应函数，在这种情况下，将其表示为Bj，k(x,y)。它对像素k发射的光子在观测场的点(x,y)处被像素2j检测到的概率进行了量化。
图4A示出了采用编码孔径的伽马相机的空间响应模型。所示的空间模型对应于180°×180°的角场。图4B示出了当伽马相机是康普顿伽马相机时的空间响应模型。在这种配置中，空间响应模型根据对相互作用的检测而变化。在图4B所示的模型中，虚线表示由两个相互作用的检测所限定的方向，后者由黑点表示。空间模型由散射角θ限定，该散射角通过对每次相互作用时所释放的能量进行测量来限定。在图4A和4B中，灰度级越低(即色调越暗)，光子发射的概率越高。
也可为预设同位素确定空间模型。在这种情况下，空间模型考虑了发射能量及其各自的分支比。然后，空间模型可以确定存在同位素的概率。
图4C示出了对于每个像素2j建立的光谱响应函数Aj。光谱响应函数Aj对应于以下概率：具有能量EP的入射光子在被像素2j检测到之后而被认为具有能量Ei的概率。换句话说，光谱响应函数Aj在测量能量Ei与入射能量Ep之间建立了联系。图4C所示的光谱响应函数是响应矩阵。响应矩阵的大小为P×I，其中I是由像素2j形成的每个光谱的通道(能量仓)的数量，并且P是在其中入射光谱被离散化的通道的数量。响应矩阵的每项Aj(Ep，Ei)表示像素2j认为入射到检测器上的能量为Ep的光子具有能量Ei的概率。
在下文中，响应矩阵被认为对于每个像素都是相同的，并表示为A。
如图4C所示，矩阵的每一行A(Ep，.)对应于当入射在检测器上的光子具有能量Ep时由检测器检测到能量Ei的概率分布。如图4C所示，矩阵的每一列A(.，Ei)对应于当由像素检测到的光子具有能量Ei时入射能量Ep的概率分布。在下文中，每列A(.，Ei)被指定为Ai。在图4C中，灰度等级越暗，则概率越高。在像素2j作为理想检测器的情况下，矩阵A是单位矩阵。
现在将参照图2来对用于对由位于伽马相机的观测场中的一个或更多个辐射源产生的剂量率进行估计的方法的主要步骤进行描述。
步骤100：采集光谱图像M。
在该步骤中，以足以允许相机的像素2j获得可利用的光谱的采集时间来对光谱图像M进行采集。光谱图像M由光谱Mj组成，在采集时间段期间每个光谱由一个像素2j采集。每个光谱Mj包括在能带Ei中检测到的光子通量Mi，j。通量Mi，j是每单位时间在能带Ei中由像素2j检测到的光子数量。
步骤110：选择一个或更多个能带，形成发射光谱。在该步骤中，针对不同的像素2j，选择一个或更多个能带。该选择可以事先进行。当事先已知可能存在于观测场中的一种或多种同位素时，尤其是这种情况。通常，将选择基于包含大约十个或几十个可能存在的发射伽马射线的同位素的列表，该同位素的各自的发射光谱是已知的。在某些核设施中，列表可能仅包含少数被认为是占优的同位素，或者甚至是单个同位素。在下文中，每个同位素用包含于1到K的整数k表示。K是潜在同位素的数目。如上所述，每个同位素k与发射光谱Sk相关联。同位素的发射光谱包括发射能量(后者是离散的)和与每种能量相关联的分支比。分支比对应于发射概率。
根据一个替代方案，可以选择多种同位素，并且由每个同位素的发射光谱的组合形成发射光谱。该组合例如是加权和。因此可以形成包括预先确定的同位素混合物的发射光谱。
根据一种可能性，发射光谱仅包括单个能量(例如当关注的是137Cs时为661.66keV)或多个离散的能带(例如当关注的是60Co时为1173keV和1332keV)。
步骤120：确定在每个能带中所检测到的通量。
在该步骤中，针对每个像素2j，确定在步骤110中所选择的每个能带Ei中检测到的通量Mi，j。通量Mi，j对应于每单位时间在能带Ei中检测到的光子数量。
步骤130：对检测到的通量建模
在该步骤中，对当物体表面PO上的每个同位素k具有表观活度Ok(x,y)时由每个像素2j检测到的通量进行建模。当观测场的每个点被认为属于物体表面PO时，表观活度Ok(x,y)对应于同位素的活度。应当记得，同位素的活度对应于每秒的衰变数。取决于表观活动度Ok(x,y)，由每个像素2j在能带Ei中检测到的通量为：
其中：
·×是元素乘积(Hadamard乘积)；
·Ai(E)是(1，I)大小的向量，对应于能量通道i的矩阵A的列；
·Sk(E)是同位素k的发射光谱，其离散为I个能带；它采用(1，I)大小的向量的形式；
·Bj、k(x、y)是与同位素k的像素2j相关联的空间响应函数；它是(X,Y)大小的矩阵，其中X和Y是被离散化成坐标(x,y)的观测表面PO的尺寸；
·Ok(x,y)是表观表面活度的空间分布。它是(X、Y)大小的矩阵；
是标量。应当注意，表达式(1)包括所讨论的每个同位素k的和。
像素2j内的能带Ei中的同位素k的贡献为：
以及
步骤140：确定表观活度
在步骤140中，在每个能带Ei中，并且对于每个像素2j，将在步骤120中检测到的通量Mi，j与在步骤130中建模的通量进行比较。对于所讨论的每个同位素k，问题在于找到使Mi，j和之间的误差(例如平方误差)最小化的矩阵Ok(x,y)。
因此，
根据一个优选的实施例，该最小化可以是泊松型的，使得：
可以使用MLEM算法(MLEM代表最大似然期望最大化)来实现这种最小化，这种算法是本领域技术人员已知的。
在步骤140结束时，将获得与所讨论的同位素一样多的图像Ok(x,y)。
当同位素(例如60Co)在不同能带中具有不同的发射线时，图像Ok(x,y)对应于同位素的活度的空间分布，考虑了同位素的发射光谱Sk。
步骤150：估计剂量率
在步骤150中，对至少一个同位素k的剂量率进行估计，或者甚至对在网格的至少一个点(x,y)处已经检测到明显的表观活度Ok(x,y)的每个同位素k的剂量率进行估计。
同位素k在伽马相机的像素上生成的剂量率为：
还可以写成：
标量Di是能带Ei中的转换函数D的值，该转换函数将光子通量转换成剂量率。在下面描述的校准步骤90中，在每个能带Ei中建立转换函数D。
对应于所考虑的发射光谱，Dk是通常以Gy/h表示的剂量率，或者是通常以Sv/h表示的等效剂量率。分别对应于不同的同位素k或者对应于不同的发射光谱Sk，可以对不同的剂量率Dk进行估计，并对这些剂量率中的每一个求和。
步骤150允许对由观测场内的全部或一些同位素k生成的剂量率进行估计。该功能允许对观测场中不同同位素的分布进行评估。
可以针对整个观测场或者针对观测场的某些点执行步骤110至150。例如，这可能是操作员根据在步骤100中采集的光谱图像所选择的点的问题。例如，可能是包括特定辐射源的观测场的特定区域的问题。
该方法还包括以下步骤。
步骤160：根据距离估计剂量率
伽马相机可以与测距仪3相关联，以便估计伽马相机与观测场的不同点之间的距离。测距仪可以是光学的、声学的或电磁的。距离dO对应于相机和物体表面PO之间的距离。
这样就可以简单地估计出不同距离下的剂量率。为此，将表观活度Ok(x,y)(即物体表面PO上的活度)的估计用作起点。如果x'和y'表示平行于物体表面PO且与物体表面相距距离d的测量点的坐标，则可以使用以下表达式估计由同位素k在此时所产生的剂量率：
其中ck是允许考虑距离时的因素，下面将对该因素进行描述。
在x'和y'的坐标中，位于相机光轴上的任何点的坐标都为(0，0)。
允许考虑距离的因素是通过伽马相机和物体表面PO之间距离dO的测量获得的。然后获得以下内容：
其中Dk(0，0，do)＝Dk，其中Dk是从步骤150中得到的剂量率：参见表达式(6)和(6')之一。
可以理解，作为步骤140的结果，表观活度Ok(x,y)的获得允许对相对于物平面不同距离处的观测场的不同点的剂量率进行估计。然而，这假定已知伽马相机和物体表面之间的距离dO，以便能够对允许考虑距离的因素ck进行计算。
在上述实施例中，物体表面被认为是平面的表面。考虑到将辐射源分布在这样的表面上，可以避免对每个辐射源进行三维重建的需要。因此，这是一个简化的假设，避免了对复杂计算手段的需要。根据一种变型方案，能够测量相机与观测场的多个点之间的距离。可以通过沿着观测场进行扫描的测距传感器(例如LIDAR传感器)来实现该测量。在这种情况下，物体表面是非平面的表面。它是根据相机与网格中不同点之间的距离来限定的，为此确定了到相机的距离。
上述方法假设先验校准，以便确定多个能带中的转换系数Di。这是步骤90的主题。
步骤90：确定剂量率-光子通量转换函数
使用通过经验得到的转换函数可以得到能量为E时的剂量率：
转换函数D(E)允许在剂量率和在能量为E时由伽马摄像机的像素检测到的光子通量之间进行转换。
可以通过仿真确定参数β、α和E0。
β＝3.5×10-11(Sv/h)/(keV/s)；
α＝0.45；
E0＝400keV。
由于参数β、α和E0是已知的，因此表达式(9)允许获得针对不同能量的转换函数。
转换函数D(E)的参数也可以通过实验方法来确定。该步骤是通过将伽马相机曝光于生成已知发射光谱的校准源来完成的。辐射源可以例如是单能量的，尽管这个条件不是绝对必要的。很好地表征了在能量带Ei中由源在相机处生成的剂量率Di。
可以示出伽马相机的每个像素所曝光的剂量率：
其中T是采集时间，并且S(E)是像素在采集时间内所采集的光谱。θ是转换函数的参数集，即β、α和E0。
在校准期间，使用伽马相机的一个或更多个像素执行光谱Sq(E)的采集数Q。由于曝光源是已知的，并且校准源与伽马相机之间的距离也是已知的，因此在每次采集期间，相机会曝光于已知的剂量率Dq。因此，针对每次采集，都可以写成：
其中Tq是每个光谱的采集时间，并且Dθ，q(E)是每次采集期间由表达式(9)给出的转换函数。
可以通过最小化Dq和每个积分之间的差异来估计转换函数的参数θ，后者通过参数θ的集合被参数化。因此，相机实际所曝光的剂量率与使用根据表达式(9)的转换函数估计的剂量率之间的误差被最小化。
因此，
是对转换函数的最优参数的估计。
在表达式(6)和(6')中，系数Di为：
对应于转换函数的参数，通过建模或实验校准来对其进行估计。
图5示出了转换函数的示例。可以针对一个像素建立转换函数，并且可以应用于所有像素。
已经使用包括CdZnTe像素的伽马相机以及使用两个点57Co源进行了试验。图6A示出了在1米的距离处获得的图像。由每个源在接触时产生的等效剂量率分别为91.7μSv/h和81.2μSv/h。
基于图6A所示的测量，分别对5cm(见图6B)和1m(见图6C)处的等效剂量率进行估计。值为50μSv/h和0.4μSv/h。他们是由两种源产生的剂量率。
本发明适用于不同核设施，或更广泛地适用于寻找和表征放射源的操作。
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